Die Zustandsgleichung von Peng-Robinson[1] ist eine Zustandsgleichung für reale Gase. Sie lautet:
![{\displaystyle p={\frac {RT}{V_{\mathrm {m} }-b}}-{\frac {a\alpha }{V_{\mathrm {m} }^{2}+2bV_{\mathrm {m} }-b^{2}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/499afac0ea325997ca08bb74e83d15349534c487)
![{\displaystyle a={\frac {0{,}457235\cdot R^{2}T_{\mathrm {c} }^{2}}{p_{\mathrm {c} }}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/137a7dc4a1c29e89ca5e929b6c86c0b3974711b7)
![{\displaystyle b={\frac {0{,}077796\cdot RT_{\mathrm {c} }}{p_{\mathrm {c} }}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9c12d7d176188edcf028387ea2a912b2b64f3e12)
Die einzelnen Formelzeichen stehen für folgende Größen:
Diese 1976 aufgestellte Gleichung enthält wie jene von Redlich-Kwong-Soave einen zusätzlichen Korrespondenzfaktor und stellt eine erhebliche Verbesserung gegenüber der Van-der-Waals-Gleichung dar. Sie beschreibt wie diese sowohl Gasphase als auch Flüssigphase mit demselben Parametersatz. Mit dem Maxwell-Kriterium ist zudem auch das Zweiphasengebiet und die Dampfdruckkurve berechenbar.
![{\displaystyle \alpha =\left(1+\left(0{,}37464+1{,}54226\,\omega -0{,}26992\,\omega ^{2}\right)\left(1-{\sqrt {T_{\mathrm {r} }}}\right)\right)^{2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0837494804c924507792f1f6f3fe19d95337cf47)
Für einen azentrischen Faktor
:
![{\displaystyle \alpha =\left(1+\left(0{,}379642+\left(1{,}48503-\left(1{,}164423-1{,}016666\,\omega \right)\,\omega \right)\,\omega \right)\left(1-{\sqrt {T_{\mathrm {r} }}}\right)\right)^{2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/22d140be8d1c4b6520407cf1eb4fb15343b6dd78)
- ↑ Ding-Yu Peng and Donald B. Robinson: A New Two-Constant Equation of State. In: Industrial & Engineering Chemistry Fundamentals. Band 15, 1976, S. 59–64, doi:10.1021/i160057a011.